On poursuit l'étude entreprise précédemment [1], [2], en tenant compte, au premier ordre en m/M, des échanges d'énergie entre les électrons et les molécules (modèle du « gaz de Lorentz imparfait »). Les nouveaux termes ainsi introduits ont une action négligeable sur la relaxation des anisotropies, mais déterminent la forme de la partie isotrope de la fonction de distribution des vitesses électroniques f(v). On définit alors les fonctions propres du nouvel opérateur de collision J(f) relatif a une fonction isotrope, et on donne la méthode de calcul de ces fonctions et des valeurs propres associées. L'application de ces résultats à l'étude de la partie isotrope de la fonction f fait l'objet de l'article IV.