Cette th`ese est consacr ́ee a` l’ ́etude d ́eterministe de la turbulence dans les ́equations de Navier-Stokes ; et elle est divis ́ee en quatre chapitres ind ́ependants. Le premier chapitre s’agit d’une discussion rigoureuse sur l’ ́etude la loi de dissipation d’ ́energie, propos ́ee par th ́eorie de la turbulence K41, dans le cadre d ́eterministe des ́equations de Navier-Stokes homog`enes et incom- pressibles, avec une force externe stationnaire (la force ne d ́epende que de la variable spatiale) et pos ́ees sur l’espace R3 tout entier. Le but de ce chapitre est de mettre en ́evidence le fait que si nous consid ́erons les ́equations de Navier-Stokes pos ́ees sur R3 alors certains quantit ́es phy- siques, n ́ecessaires pour l’ ́etude de la loi de dissipation de Kolmogorov, n’ont pas une d ́efinition rigoureuse et alors pour donner un sens `a ces quantit ́es on propose de consid ́erer les ́equations de Navier-Stokes mais avec un terme additionnel d’amortissement . Dans le cadre de ces ́equations de Navier-Stokes amorties, on obtient des estimations du taux de dissipation d’ ́energie selon la loi de dissipation de Kolmogorov. Dans le deuxi`eme chapitre on s’int ́eresse `a l’ ́etude des solutions stationnaires des ́equations de Navier-Stokes amorties introduites dans le chapitre pr ́ec ́edent. Ces solutions stationnaires cor- respondent `a un type particulier des solutions qui ne d ́ependent que de la variable d’espace : la motivation pour ́etudier ces solutions stationnaires ́etant donn ́e que la force externe que nous consid ́erons tout au long de cette th`ese est une fonction stationnaire. Dans ce chapitre on ́etudie essentiellement deux propri ́et ́es des solutions stationnaires : la premi`ere propri ́et ́e correspond `a la stabilit ́e de ces solutions ou` on montre que si l’on contrˆole la force externe des ́equations de Navier-Stokes amorties alors toute solution non stationnaire (qui d ́epend de la variable d’espace et aussi de la variable de temps) converge vers une solution stationnaire lorsque le temps tend `a l’infini. La deuxi`eme propri ́et ́e porte sur l’ ́etude de la d ́ecroissance en variable spatiale des ces solutions stationnaires. Dans le troisi`eme chapitre on continue `a ́etudier les solutions stationnaires des ́equations de Navier-Stokes, mais cette fois-ci on consid`ere les ́equations de Navier-Stokes classiques (sans aucun terme d’amortissement) . Le but de ce chapitre est d’ ́etudier un tout autre probl`eme reli ́e `a l’ ́etude d ́eterministe de la turbulence et qui porte sur la d ́ecroissance de la transform ́ee de Fourier des solutions stationnaires. En effet, selon la th ́eorie de la turbulence K41, si le fluide est en r ́egime laminaire on s’attend `a observer une d ́ecroissance exponentielle de la transform ́ee de Fourier des solutions stationnaires et cette d ́ecroissance `a lieu d`es les bases fr ́equences, tandis que si le fluide est en r ́egime turbulent alors on s’attend `a observer cette mˆeme d ́ecroissance exponentielle mais seulement aux hautes fr ́equences. Ainsi, `a l’aide des outils de l’analyse de Fourier, dans ce chapitre on donne des descriptions pr ́ecises sur cette d ́ecroissance exponentielle fr ́equentiel (dans le r ́egime laminaire et dans le r ́egime turbulent) des solutions stationnaires. Dans le quatri`eme et dernier chapitre on revient aux solutions stationnaires des ́equations de Navier-Stokes (on consid`ere toujours les ́equations classiques) et on ́etude l’unicit ́e de ces solu- tions dans le cas particulier ou` la force externe est nulle. En suivant essentiellement quelques id ́ees des travaux pr ́ec ́edents de G. Seregin, on ́etudie l’unicit ́e des ces solutions tout d’abord dans les cadres des espaces de Lebesgue et ensuite dans le cadre plus g ́en ́eral des espaces de Morrey.