Nous déterminons la vitesse critique $v_c^{L}$ d'une impureté en mouvement dans un superfluide de fermions par un raisonnement à la Landau, c'est-à-dire en nous limitant aux processus d'excitation minimale du superfluide par la particule. $v_c^{L}$ est alors la plus petite des vitesses auxquelles ces processus sont énergétiquement permis. Comme le superfluide de fermions possède deux branches d'excitation, l'une fermionique prédite par la théorie de BCS et consistant à briser des paires de fermions, l'autre bosonique prédite par la RPA d'Anderson et consistant à les mettre en mouvement, il y a une vitesse critique de Landau $v_{c,f}^{L}$ et $v_{c,b}^{L}$ associée à chaque branche et $v_c^{L}$ est la plus petite des deux. Dans l'espace des paramètres (force des interactions dans le superfluide, masse relative fermion-impureté), nous trouvons deux lignes de transition, correspondant respectivement à la discontinuité des différentielles première et seconde de $v_c^{L}$. Ces deux lignes se rejoignent en un point triple et partitionnent le plan en trois domaines. Nous étendons succinctement cette analyse au cas, très récemment réalisé à l'ENS, où l'objet en mouvement dans le superfluide de fermions est un superfluide d'impuretés bosoniques en interaction faible, plutôt qu'une impureté seule. Lorsque le potentiel chimique des bosons reste petit devant l'énergie de Fermi des fermions, la topologie des lignes de transition sur $v_c^{L}$ ne change pas ; un résultat marquant est alors qu'au domaine $v_c^{L}=c$, où $c$ est la vitesse du son dans le superfluide de fermions, correspond maintenant un domaine $v_c^{L}=c+c_B$, où $c_B$ est la vitesse du son dans le superfluide de bosons, avec des frontières légèrement déplacées.